จากสมการที่ 18-20 เมื่อเปลี่ยนพจน์

( ∂ V ∂ T ) P {\displaystyle ({\frac {\partial V}{\partial T}})_{P}} ให้อยู่ในรูปของ volume expansivity (β) และเปลี่ยน ( ∂ V ∂ T ) T {\displaystyle ({\frac {\partial V}{\partial T}})_{T}} ให้อยู่ในรูปของ isothermal compressibility (K) ตามนิยามในสมการ จะได้ ( ∂ S ∂ P ) T = − β V {\displaystyle ({\frac {\partial S}{\partial P}})_{T}=-\beta V\,} (25) ( ∂ H ∂ P ) T = ( 1 − β T V {\displaystyle ({\frac {\partial H}{\partial P}})_{T}=(1-\beta T\,V} (26) ( ∂ U ∂ P ) T = ( K P − β T V {\displaystyle ({\frac {\partial U}{\partial P}})_{T}=(KP-\beta T\,V} (27)

และเมื่อแทนพจน์(∂V⁄∂T)P ในสมการที่ 20 กับสมการที่ 21 ให้อยู่ในรูปของ volume expansivity จะได้

d H = C P d T + ( 1 − β T V d P {\displaystyle dH=C_{P}dT+(1-\beta T\,VdP} (28) d S = C P d T d T T − β V d P {\displaystyle dS=C_{P}dT{\frac {dT}{T}}-\beta VdP\,} (29)เนื่องจากค่า β และ κ ไม่ขึ้นกับความดันของของเหลวมากนัก การอินทิเกรตสมการที่ 28 และ 29 จึงสมารถสมมุติให้ค่าเหล่านี้เป็นค่าคงที่ได้ โดยนิยมใช้ค่าเฉลี่ยตลอดช่วงความดันมาใช้ในการคำนวณ